L'énoncé suggère d'exploiter la relation proposée, à savoir :
x2=3π2+4n=1∑+∞n2(−1)ncos(nx)Nous allons donc intégrer cette dernière relation entre les abscisses
0 et
x. On a alors :
x3=3×3x3=3×3x3−03=3×∫0xt2dt=3×∫0x(3π2+4n=1∑+∞n2(−1)ncos(nt))dtCe qui nous donne :
x3=∫0x(π2+3×4n=1∑+∞n2(−1)ncos(nt))dt=π2∫0x1dt+12n=1∑+∞n2(−1)n∫0xcos(nt)dtMais, on sait que
∫0x1dt=x et que :
∫0xcos(nt)dt=[nsin(nt)]0x=nsin(nx)−sin(n0)=nsin(nx)−sin(0)=nsin(nx)−0=nsin(nx) Soit :
x3=π2x+12n=1∑+∞n2(−1)nnsin(nx)Ce qui nous conduit naturellement à :
x3=π2x+12n=1∑+∞n3(−1)nsin(nx)Il nous faut maintenant expliciter la série de Fourier qui est associée au terme
x. Pour ce faire, nous effectuer, cette fois, une dérivation.
On a alors :
x=21(x2)′Soit :
x=21(3π2+4n=1∑+∞n2(−1)ncos(nx))′Soit encore :
x=21(3π2)′+214(n=1∑+∞n2(−1)ncos(nx))′La dérivation s'effectuant par rapport à la variable
x, nous pouvons écrire que :
x=21(3π2)′+2n=1∑+∞n2(−1)n(cos(nx))′Avec
(3π2)′=0 et
(cos(nx))′=−nsin(nx) Ce qui nous donne :
x=0−2n=1∑+∞n2(−1)nnsin(nx)Nous allons donc écrire ceci comme :
x=2n=1∑+∞n2(−1)1(−1)nnsin(nx)En simplifiant par
n, non nul, on obtient :
x=2n=1∑+∞n(−1)1(−1)nsin(nx)Enfin, on sait que
(−1)1(−1)n=(−1)n+1. Ce qui finalement nous donne :
x=2n=1∑+∞n(−1)n+1sin(nx)On en déduit alors que :
x3=π22n=1∑+∞n(−1)n+1sin(nx)+12n=1∑+∞n3(−1)nsin(nx)Nous allons donc écrire que :
x3=2π2n=1∑+∞n3(−1)n+1n2sin(nx)+2×6n=1∑+∞n3(−1)nsin(nx)Soit :
x3=−2π2n=1∑+∞n3(−1)nn2sin(nx)+2×6n=1∑+∞n3(−1)nsin(nx)Soit encore :
x3=n=1∑+∞(−2π2)n3(−1)nn2sin(nx)+n=1∑+∞(2×6)n3(−1)nsin(nx)Donc :
x3=n=1∑+∞(−π2n2)2n3(−1)nsin(nx)+n=1∑+∞(6)2n3(−1)nsin(nx)En regroupant les deux sommations, on obtient :
x3=n=1∑+∞((−π2n2)2n3(−1)nsin(nx)+(6)2n3(−1)nsin(nx))En factorisant, on arrive à :
x3=n=1∑+∞(−π2n2+6)2n3(−1)nsin(nx)Finalement, on trouve que :
x3=2n=1∑+∞(6−n2π2)n3(−1)nsin(nx)A titre informatif, on donne ci-dessous le graphe de la somme partielle
2n=1∑50(6−n2π2)n3(−1)nsin(nx) :
En allant jusqu'à
n=2000 le résultat est particulièrement convaincant.